Under specifik värme Ämnen förstår mängden värme som behöver informeras eller ta bort ämnesenheten (1 kg, 1 m 3, 1 mol) för att ändra sin temperatur per grad.

Beroende på enheten i ett givet ämne, skiljer följande specifika värmekapacitet:

Massvärme kapacitet FRÅN, tilldelad till 1 kg gas, J / (kg ∙ k);

Molar värmekapacitet μs, tilldelad till 1 km och Gaza, J / (Kolol ∙ K);

Volymetrisk värme FRÅN', tilldelad till 1 m 3 gas, j / (m 3 ∙ k).

Särskild värmekapacitet är relaterad till varandra med förhållandet:

var υ N. - Specifik gasvolym under normala förhållanden (N.U.), m 3 / kg; µ - Molar vikt av gas, kg / kmol.

Värmekapaciteten hos den ideala gasen beror på typen av processen att tillföra (eller avlägsna) värme, från gasatom och temperatur (värmekapaciteten hos verkliga gaser beror också på tryck).

Kommunikation mellan massa Isobar Med p. och isochorny Med V. Värmekapaciteten ställs in av Mayer-ekvationen:

Med p - med v \u003d r, (1.2)

var R -gas konstant, J / (kg ∙ k).

När den ideala gasen upphettas i ett slutet kärl, förbrukas den konstanta volymen av värmevolymen endast på förändringen i rörelseergin hos sina molekyler, och när den upphettas vid konstant tryck, på grund av expansionen av gasen, utförs arbete vid samma gång mot yttre krafter.

För molär värmekapacitet har Mayer-ekvationen formen:

μs p-μs v \u003d μr, (1.3)

var μr\u003d 8314J / (KMOL ∙ K) - Universal Gas Konstant.

Volymen av perfekt gas V N.Tillhandahålls till normala förhållanden bestäms av följande förhållande:

(1.4)

var R n. - Tryck under normala förhållanden, R n. \u003d 101325 Pa \u003d 760 mm RTST; T N. - Temperatur under normala förhållanden T N. \u003d 273,15 K; P T., V T., T T. - Arbetstryck, volym och temperatur i gas.

Förhållandet mellan den isobariska värmekapaciteten till isokloret betecknas k. och kallas indikator Adiabat:

(1.5)

Från (1.2) och med hänsyn till (1.5) får vi:

För exakta beräkningar bestäms den genomsnittliga värmekapaciteten med formeln:

(1.7)

Vid termiska beräkningar av olika utrustning bestäms ofta värme, vilket krävs för uppvärmning eller kylgaser:

Q \u003d c ∙ m∙(t. 2 - t. 1), (1.8)

Q \u003d c '∙ v n∙(t. 2 - t. 1), (1.9)

var V N. - Gasvolym vid N.U., m 3.

Q \u003d μc ∙ v∙(t. 2 - t. 1), (1.10)

var ν - Antal gas, KMOL.

Värmekapacitet. Med hjälp av värmekapacitet för att beskriva processer i slutna system

I enlighet med ekvation (4.56) kan värmen bestämmas om ändringen i entropi S-systemet är känt. Det faktum att entropi inte kan mätas direkt, skapar vissa komplikationer, speciellt när man beskriver isochorny och isobariska processer. Det finns ett behov av att bestämma mängden värme med de värden som mäts av upplevelsen.

Systemets värmekapacitet kan fungera som en sådan storlek. Den mest allmänna definitionen av värmekapacitet innebär från uttryck för termodynamikens första lag (5.2), (5.3). Baserat på det bestäms eventuell kapacitet i systemet med avseende på formen M, av ekvationen

C m \u003d da m / dp m \u003d p m d e g m / dp m, (5.42)

var med m är systemets kapacitet

P m respektive g m - den allmänna potentialen och koordinaten av formen av formen M.

Värdet på C m visar hur mycket typ M-arbetet måste göras under de givna förutsättningarna för att ändra den genererade potentialen i systemet per mättenhet.

Begreppet systemets kapacitet med avseende på ett eller annat arbete i termodynamik används allmänt endast när man beskriver termisk interaktion mellan systemet och miljön.

Systemkapaciteten i förhållande till värme kallas värmekapacitet och ges av jämlikhet.

C \u003d d e q / dt \u003d td e s värme / dt. (5.43)

På det här sättet, värmekapaciteten kan definieras som mängden värme som måste rapporteras till systemet för att ändra temperaturen för ett Kelvin.

Värmekapaciteten, som intern energi och Enthalpy, är ett omfattande värde proportionellt mot mängden ämne.I praktiken används värmekapacitet, med förbehåll för en massa massa - specifik värme, och värmekapacitet tilldelad en bönsubstans - molar värmekapacitet. Den specifika värmekapaciteten i C uttrycks i J / (kg · K) och moläran är i J / (mol K).

Specifik och molär värmekapacitet är associerad med förhållandet:

Med mol \u003d c ud m, (5.44)

där m är substansens molekylvikt.

Skilja på sant (differential) värmekapacitetbestämd från ekvation (5.43) och representerar elementärt ökning av värme vid en oändligt liten temperaturförändring, och genomsnittlig värmekapacitet representerar förhållandet mellan den totala mängden värme till den fullständiga temperaturförändringen i denna process:

Q / dt. (5.45)

Förhållandet mellan sann och medium specifik värmekapacitet är inställd av relationen

Vid konstant tryck eller volym av värme och därmed värmekapaciteten förvärvar egenskaper hos tillståndsfunktionen, d.v.s. bli egenskaper hos systemet. Det är dessa värmekapacitet - isobaric med p (vid konstant tryck) och isochorny med v (med en konstant volym) används mest i termodynamik.

Om systemet upphettas vid en konstant volym, är den hegoiska värmekapaciteten C V spelat i enlighet med uttrycket (5.27).

C v \u003d . (5.48)

Om systemet upphettas vid ett konstant tryck, visas den isobariska värmekapaciteten med p som

Med p \u003d . (5.49)

För att hitta en länk mellan med P och C V är det nödvändigt att indexera uttrycket (5.31) av temperatur. För en mol av den perfekta gasen kan detta uttryck med hänsyn till ekvation (5.18) representeras som

H \u003d u + pv \u003d u + rt. (5.50)

dH / DT \u003d DU / DT + R, (5.51)

och skillnaden mellan de isobariska och isokoriska värmestrypen för en mol av den perfekta gasen är numeriskt lika med den universella gaskonstanten R:

C P - med v \u003d r. (5.52)

Värmekapaciteten vid konstant tryck är alltid större än värmekapaciteten vid en konstant volym, eftersom uppvärmningen av ämnet vid konstant tryck åtföljs av gasutbyggnadens funktion.

Med hjälp av uttrycket av den inre energin hos den ideala osmiska gasen (5.21) får vi värdet av värmekapaciteten för en mol av den perfekta singelnominella gasen:

C v \u003d du / dt \u003d d (3/2 rt) dt \u003d 3/2 r »12,5 j / (mol · k); (5.53)

C P \u003d 3 / 2R + R \u003d 5/2 R »20,8 J / (Mol · K). (5.54)

Således, för ende-idealiska gaser C V och C, beror det inte på temperaturen, eftersom hela termiska energin förbrukas för att påskynda den translationella rörelsen. För multiatomiska molekyler, tillsammans med en förändring i den progressiva rörelsen, kan en förändring i den rotations- och oscillerande intramolekylära rörelsen inträffa. För diatomiska molekyler beaktas vanligtvis en ytterligare rotationsrörelse, vilket är resultatet av vilka de numeriska värdena för deras värmekapacitet är:

C v \u003d 5/2 r »20,8 j / (mol k); (5.55)

C P \u003d 5/2 R + R \u003d 7/2 R »29,1 J / (Mol · K). (5.56)

På vägen kommer vi att röra värmen hos ämnen i andra (utom gasformiga) aggregat. För att uppskatta värmekapaciteten hos fasta kemiska föreningar används ofta den ungefärliga regeln för Nimane och Kopp-additivitet, enligt vilken den molära värmekapaciteten hos kemiska föreningar i ett fast tillstånd är lika med summan av elementets atomvärmekapacitet ingår i denna förening. Så, kan värmekapaciteten hos den komplexa kemiska föreningen, med beaktande av reglerna för Dulong och pH, \u200b\u200bbedömas som:

C v \u003d 25n j / (mol · k), (5,57)

där n är antalet atomer i molekylerna av föreningar.

Vätskekapaciteten hos vätskor och fasta kroppar nära smältpunkten (kristallisation) är nästan lika. Nära den normala kokpunkten har de flesta organiska vätskor en specifik värmekapacitet på 1700 - 2100 J / kg · k. I intervallet mellan dessa fasövergångstemperaturer kan vätskans värmekapacitet skilja sig avsevärt (beroende på temperaturen). I allmänhet är beroendet av värmekapaciteten hos fasta kroppar på temperaturen i intervallet 0 - 290K i de flesta fall väl överförd av den semi-empiriska debayekvationen (för kristallin gitter) i fältet låga temperaturer

C P »C v \u003d Et 3, (5.58)

i vilken proportionalitetskoefficienten (E) beror på ämnets art (empirisk konstant).

Beroendet av värmekapaciteten hos gaser, vätskor och fasta temperaturer under konventionella och höga temperaturer tas för att uttrycka med hjälp av empiriska ekvationer som har en typ av effektrader:

C P \u003d A + BT + CT 2 (5,59)

Med p \u003d A + BT + C "T -2, (5,60)

där A, B, C och C "är empiriska temperaturkoefficienterna.

Återgå till beskrivningen av processerna i slutna system med medverkan av metoden för värmekapacitet, skriver vi ner några ekvationer som anges i punkt 5.1, i flera andra former.

ISOCHHOR PROCESS. Uttrycka intern energi (5.27) genom värmekapacitet får vi

du v \u003d dq v \u003d u 2 - u 1 \u003d c v dt \u003d c v dt. (5.61)

Med det faktum att värmekapaciteten hos den ideala gasen inte beror på temperatur, kan ekvation (5.61) skrivas enligt följande:

Du v \u003d q v \u003d u 2 - u 1 \u003d c v dt. (5.62)

För att beräkna värdet av det integrerade (5.61) för riktiga singel- och polyatomiska gaser, måste du känna till den specifika typen av funktionellt beroende c v \u003d f (t) typ (5.59) eller (5.60).

Den isobariska processen. För substansens gasformiga tillstånd är den första lagen i termodynamiken (5,29) för denna process, med hänsyn till inspelningen av expansionsoperation (5,35) och med användning av värmekapacitetsmetoden, som följer:

Q p \u003d med v dt + rdt \u003d c p dt \u003d dh (5.63)

Q P \u003d DH P \u003d H2-H1 \u003d CR DT. (5,64)

Om systemet är perfekt och värmekapaciteten med P beror inte på temperaturen, går relationen (5.64) in i (5,63). För att lösa ekvation (5.64), som beskriver verklig gas, är det nödvändigt att känna till en specifik typ av beroende C p \u003d f (t).

Isotermisk process. Förändring i den inre energin hos den perfekta gasen i processen som strömmar vid en konstant temperatur

du t \u003d c v dt \u003d 0. (5.65)

Adiabatisk process. Eftersom DU \u003d C V dt, sedan för en mol av den perfekta gasen, förändringen i intern energi och det utförda arbetet är lika respektive:

Du \u003d c v dt \u003d c v (t 2 - t 1); (5.66)

Och pälsen \u003d -du \u003d c v (t1-t 2). (5,67)

Analys av ekvationer som kännetecknar olika termodynamiska processer under betingelser: 1) p \u003d substans; 2) v \u003d subst; 3) t \u003d const och 4) dq \u003d 0 visar att de alla kan representeras av den allmänna ekvationen:

pv n \u003d sonst. (5.68)

I denna ekvation kan indikatorn "N" ta värden från 0 till ¥ för olika processer:

1. Isobaric (n \u003d 0);

2. Isotermisk (n \u003d 1);

3. ISOCHORIC (n \u003d ¥);

4. adiabatisk (n \u003d g; där g \u003d c p / c v är en adiabatisk koefficient).

De erhållna förhållandena är giltiga för perfekt gas och är en följd av dess tillstånds ekvation, och de ansedda processerna är privata och begränsande manifestationer av reella processer. De verkliga processerna är vanligtvis mellanliggande, fortsätt med godtyckliga värden av "N" och erhållit namnet på polytropiska processer.

Om du jämför arbetet med expansionen av den perfekta gasen som produceras i de termodynamiska processerna som beaktas, med en volymförändring från V 1 till V2, då kan ses från fig. 5.2, det största expansionsarbetet utförs i den isobariska processen, mindre - i isotermisk och ännu mindre - i adiabatisk. För en isohorotisk process är arbetet noll.

Fikon. 5,2. P \u003d f (v) -dependens för olika termodynamiska processer (skuggade områden karakteriserar expansionen i lämplig process)

Transportenergi (kärntransport) Luftfuktighet. Värmekapacitet och luftenthalpi

Luftfuktighet. Värmekapacitet och luftenthalpi

Den atmosfäriska luften är en blandning av torr luft och vattenånga (från 0,2% till 2,6%). Således kan luften nästan alltid ses som våt.

Mekanisk blandning av torr luft med vattenånga kallas våtluft eller luft-ångblandning. Det maximala möjliga innehållet i ångfukt i luften m p.n. Beror på temperaturen t. och tryck P. Blandningar. När det ändras t. och P. Luften kan flytta från det ursprungligen ostickade i mättnadstillståndet med vattenångor, och sedan börjar den överdrivna fuktigheten falla ut i gasvolymen och på fäktningsytorna i form av dimma, INA eller snö.

De viktigaste parametrarna som karaktäriserar tillståndet för våtluft är: temperatur, tryck, specifik volym, fuktinnehåll, absolut och relativ fuktighet, molekylvikt, gaskonstant, värmekapacitet och entalpi.

Av Dalton lagen för gasblandningar fullt tryck av våt luft (P) Det finns summan av partiella tryck av torr luft Pc och vattenånga P P: p \u003d p C + r.

På samma sätt bestäms volymen V och massm våtluft av förhållandena:

V \u003d v C + V P, M \u003d M C + M p.

Densitet och specifik volym våtluft (V) Fast besluten:

Molekylvikt av våtluft:

där B är barometertryck.

Sedan torkning ökar luftfuktigheten kontinuerligt och mängden torrluft i ångluftblandningen förblir konstant, då torkningsprocessen bedöms av hur mängden vattenånga per 1 kg torr luft förändras och alla Indikatorer för ångluftblandningen (värmekapacitet, fuktinnehåll, enthalpy och Dr.)) hänvisar till 1 kg torr luft i våt luft.

d \u003d m n / m c, g / kg, eller, x \u003d m p / m c.

Absolut fuktighet- Kursvikt i 1 m 3 våt luft. Detta värde är numeriskt lika.

Relativ luftfuktighet -detta är förhållandet mellan den absoluta fuktigheten hos omättad luft till den absoluta fuktigheten hos mättad luft under de givna förhållandena:

här, men oftare ställs den relativa fuktigheten i procent.

För våt lufttäthet är förhållandet sant:

Specifik värme Våt luft:

c \u003d C + C P × D / 1000 \u003d C + C p × x, kj / (kg × ° C),

var med c är den specifika värmen av torr luft, med c \u003d 1,0;

med P-specifik ångkapacitet; med n \u003d 1,8.

Värmekapaciteten hos torr luft vid konstant tryck och små temperaturområden (upp till 100 ° C) för approximativa beräkningar kan betraktas som en konstant lika med 1,0048 kJ / (kg × ° C). För överhettad ånga kan den genomsnittliga isobariska värmekapaciteten vid atmosfärstryck och låg detektering av överhettning också göras konstant och lika med 1,96 kJ / (kg × k).

Entaly (i) våt luft - Detta är en av dess huvudparametrar, som används i stor utsträckning i beräkningarna av torkanläggningarna, främst för att bestämma den värme som förbrukas på avdunstning av fukt från torkmaterialen. Enhalar Air Enthalpy, referera till ett kilo torr luft i ångluftblandningen och bestäms som en mängd torrluftenthalpi och vattenånga, det vill säga

i \u003d i c + i p × x, kj / kg.

Vid beräkning av blandningens enthalpi bör den ursprungliga punkten hos ingången hos varje komponent vara densamma. För beräkningar av våt luft kan det antas att vattenpipen av vatten är noll vid 0 ° C, då är den torrluftens enthalpor också räknat från 0 ° C, det vill säga I \u003d C * t \u003d 1,0048T.

TEMPERATUR . Den mäts både i Kelvink (K) och i grader Celsius (° C). Storleken på graden Celsius och storleken på Kelvin är densamma för skillnaden i temperaturer. Förhållandet mellan temperaturer:

t \u003d t - 273,15 k,

var t. - Temperatur, ° С, T. - Temperatur, K.

TRYCK . Tryck av våt luft p. och dess komponenter mäts i PA (Pascal) och flera enheter (KPA, GPA, MPA).
Barometrisk avloppslufttryck p B. lika med mängden dura luft partiella tryck p B. och vattenånga p P. :

p b \u003d p i + p n

DENSITET . Avloppsluftdensitet ρ , kg / m3, är förhållandet mellan luft-ångblandningsmassan till volymen av denna blandning:

ρ \u003d m / v \u003d m in / v + m n / v

Våt luftdensitet kan bestämmas med formeln

ρ \u003d 3,488 P B / T - 1,32 P N / T

SPECIFIK GRAVITATION . Stavad våt luft γ - Detta är förhållandet mellan våtluft till volymen upptagen av den, N / m 3. Densitet och aktierelaterad missbruk

ρ \u003d y / g,

var g. - Acceleration av fri förekomst, lika med 9,81 m / s 2.

Luftfuktighet . Innehållet i luften av vattenånga. Det kännetecknas av två värden: absolut och relativ fuktighet.
Absolut luftfuktighet. Mängden vattenånga, kg eller g som ingår i 1 m 3 luft.
Relativ luftfuktighet φ , uttryckt i%. Förhållandet mellan det partiella trycket hos vattenångan PP som ingår i luften till det partiella trycket i vattendampen i luften med sin fulla mättnad av vattenångor P av p.n. :

φ \u003d (p n / p p.n.) 100%

Partiellt vatten ångtryck i mättad våt luft kan bestämmas från uttryck

lG P P.N. \u003d 2,125 + (156 + 8,12T V.N.) / (236 + T V.N.),

var t v.n. - Mättad våtluftstemperatur, ° C.

DAGGPUNKT . Temperatur vid vilket partialtryck av vattenånga p P. Innehållet i våt luft lika med partiellt tryck av mättad vattenånga p P.N. vid samma temperatur. Vid daggstemperaturen börjar kondensation av fukt från luften.

d \u003d m p / m i

d \u003d 622P N / (p B-pN) \u003d 6,22φp p.n. (P b - φp p.n. / 100)

SPECIFIK VÄRME . Den specifika värmekapaciteten hos våtluft C, KJ / (kg * ° C) är den mängd värme som krävs för uppvärmning av 1 kg av en blandning av torrluft och vattenånga till 10 och hänvisas till 1 kg torr del av luften:

c \u003d C B + C P D / 1000,

var c B. - Den genomsnittliga specifika värmekapaciteten hos torr luft, mottagen i temperaturområdet 0-1000s lika med 1,005 kJ / (kg * ° C); Med p är den genomsnittliga specifika värmekapaciteten hos en vattenånga lika med 1,8 kJ / (kg * ° C). För praktiska beräkningar vid utformningen av värmesystem, ventilation och luftkonditionering tillåts det använda den specifika värmekapaciteten hos våtluft C \u003d 1,0056 kJ / (kg * ° C) (vid 0 ° C och barometriskt tryck 1013,3 GPa)

Särskild Enthalpy . Särskild entalpy av våt luft är enthalpy Jag, KJ, tilldelad 1 kg torr luftmassa:

I \u003d 1,005T + (2500 + 1.8068T) D / 1000,
eller i \u003d ct + 2,5d

Volym expansionskoefficient . Temperaturkoefficient för volymutvidgning

a \u003d 0,00367 ° C-1
eller a \u003d 1/273 ° C-1.

Parametrar för blandningen .
Temperatur av luftblandning

t cm \u003d (m 1 t 1 + m 2 t 2) / (m 1 + m 2)

d cm \u003d (m 1 d 1 + m 2 d 2) / (m 1 + m 2)

Specifik Enthalpy av Air Blandning

I cm \u003d (m 1 I 1 + m 2 I2) / (m 1 + m 2)

var M 1, m 2 - Massor av blandad luft

Filterklasser

Ansökan	Rengöringsklass					Rengöringsexamen
	Normer	DIN 24185. DIN 24184.	EN 779.	Eurovent 4/5	EN 1882.
Filtrera för grov rengöring med krav på låg luftrenhet	Grov rengöring	EU1	G1.	EU1	—	En%
Filtret användes vid en hög koncentration av damm med grov rengöring från IT, luftkonditionering och avgassyrare med låga krav på luftrenhet.						65
		EU2.	G2.	EU2.	—	80
		EU3.	G3.	EU3.	—	90
		EU4.	G4.	EU4.	—
Separering av fint damm i ventilationsutrustning som används i rum med hög luftskivor. Filtrera för mycket tunn filtrering. Den andra sehesen av rengöring (fingrar) i rum med genomsnittliga luftrengöringskrav.	Tunn rengöring	EU5	EU5	EU5	—	E%
						60
		EU6.	EU6.	EU6.	—	80
		EU7.	EU7.	EU7.	—	90
		EU8.	EU8.	EU8.	—	95
		EU9	EU9	EU9	—
Rengöring från superflux damm. Den används i lokaler med ökade luftrengöringskrav ("rent rum"). Avslutande luftrening i lokalerna för precisionsutrustning, kirurgiska block, återupplivningskammare, i läkemedelsindustrin.	Speciellt tunn rengöring	—	—	—	EU5	FRÅN%
						97
		—	—	—	EU6.	99
		—	—	—	EU7.	99,99
		—	—	—	EU8.	99,999

Beräkning av Calorfor Power

Uppvärmd, ° С
m 3 / h	5	10	15	20	25	30	35	40	45	50
100	0.2	0.3	0.5	0.7	0.8	1.0	1.2	1.4	1.5	1.7
200	0.3	0.7	1.0	1.4	1.7	2.0	2.4	2.7	3.0	3.4
300	0.5	1.0	1.5	2.0	2.5	3.0	3.6	4.1	4.6	5.1
400	0.7	1.4	2.0	2.7	3.4	4.1	4.7	5.4	6.1	6.8
500	0.8	1.7	2.5	3.4	4.2	5.1	5.9	6.8	7.6	8.5
600	1.0	2.0	3.0	4.1	5.1	6.1	7.1	8.1	9.1	10.1
700	1.2	2.4	3.6	4.7	5.9	7.1	8.3	9.5	10.7	11.8
800	1.4	2.7	4.1	5.4	6.8	8.1	9.5	10.8	12.2	13.5
900	1.5	3.0	4.6	6.1	7.6	9.1	10.7	12.2	13.7	15.2
1000	1.7	3.4	5.1	6.8	8.5	10.1	11.8	13.5	15.2	16.9
1100	1.9	3.7	5.6	7.4	9.3	11.2	13.0	14.9	16.7	18.6
1200	2.0	4.1	6.1	8.1	10.1	12.2	14.2	16.2	18.3	20.3
1300	2.2	4.4	6.6	8.8	11.0	13.2	15.4	17.6	19.8	22.0
1400	2.4	4.7	7.1	9.5	11.8	14.2	16.6	18.9	21.3	23.7
1500	2.5	5.1	7.6	10.1	12.7	15.2	17.8	20.3	22.8	25.4
1600	2.7	5.4	8.1	10.8	13.5	16.2	18.9	21.6	24.3	27.1
1700	2.9	5.7	8.6	11.5	14.4	17.2	20.1	23.0	25.9	28.7
1800	3.0	6.1	9.1	12.2	15.2	18.3	21.3	24.3	27.4	30.4
1900	3.2	6.4	9.6	12.8	16.1	19.3	22.5	25.7	28.9	32.1
2000	3.4	6.8	10.1	13.5	16.9	20.3	23.7	27.1	30.4	33.8

Standarder och regleringsdokument

Snip 2.01.01-82 - Byggklimatologi och geofysik

Information om klimatförhållanden av specifika territorier.

Snip 2.04.05-91 * - Uppvärmning, ventilation och luftkonditionering

Dessa konstruktionsbestämmelser bör följas vid utformning av uppvärmning, ventilation och luftkonditionering i lokaler för byggnader och strukturer (nedan kallade byggnader). Vid utformning är det också nödvändigt att uppfylla kraven för uppvärmning, ventilation och luftkonditionering snip av respektive byggnader och lokaler samt avdelningsstandarder och andra regleringsdokument som godkänts och godkänts med den ryska statsbyggnaden.

Snip 2.01.02-85 * - Brandbeständiga standarder

Dessa standarder måste respekteras i utvecklingen av projekt av byggnader och strukturer.

Dessa normer etablerar elden och den tekniska klassificeringen av byggnader och strukturer, deras element, byggnadsstrukturer, material, samt allmänna brandskyddskrav för konstruktiva och planeringsbeslut av lokaler, byggnader och strukturer av olika ändamål.

Dessa normer kompletteras och förädlas av brandbeständiga krav som skisseras i snip av del 2 och i andra regelverk som godkänts eller godkänts av gosstroke.

Snip II-3-79 * - Byggmärken

Verkliga normer för konstruktionsvärmeingenjörer bör observeras i utformningen av inneslutande strukturer (yttre och innerväggar, skiljeväggar, beläggningar, vinden och bytesgolv, golv, fyllningar av öppningar: fönster, lampor, dörrar, grindar) av nya och rekonstruerade byggnader och Strukturer av olika ändamål (bostads-, offentliga, industriella och extra industriella företag, jordbruks- och lager, med normaliserade temperaturer eller temperatur och relativ fuktighet i den här luften).

Snip II-12-77 - Bullerskydd

Dessa normer och regler bör respekteras i utformningen av bullerskydd för att säkerställa tillåtliga nivåer av ljudtryck och ljudnivåer i lokaler på arbetsplatser i industri- och hjälpbyggnader och på områdena industriella företag, även i lokaler och offentliga byggnader. som i bostadsområdet i städer och andra bosättningar.

Snip 2.08.01-89 * - Bostadshus

Dessa normer och regler gäller för utformningen av bostadshus (bostadshus, inklusive bostadshus för äldre och familjer med funktionshindrade som flyttar på rullstolar, i framtida text. Familjer med funktionshindrade familjer, samt vandrarhem) upp till 25 våningar inklusive.

Dessa normer och regler gäller inte utformningen av lager- och mobilbyggnader.

Snip 2.08.02-89 * - Offentliga byggnader och strukturer

Dessa normer och regler gäller för utformningen av offentliga byggnader (upp till 16 våningar inklusive) och strukturer, liksom offentliga lokaler som är inbäddade i bostadshus. Vid utformning av offentliga lokaler som är inbyggda i bostadshus bör SNIP 2.08.01-89 * (bostadshus) dessutom styras.

Snip 2.09.04-87 * - Administrativa och hushållsbyggnader

Dessa normer gäller för utformningen av administrativa och inhemska byggnader upp till 16 våningar inklusive och lokaler av företag. Dessa normer gäller inte för utformningen av administrativa byggnader och offentliga lokaler.

Vid utformning av byggnader avstämbar på grund av expansion, återuppbyggnad eller teknisk återutrustning av företag, är det tillåtet att återvända från dessa standarder när det gäller geometriska parametrar.

Snip 2.09.02-85 * - Produktionsbyggnader

Dessa normer gäller för utformningen av industribyggnader och lokaler. Dessa normer gäller inte utformningen av byggnader och lokaler för produktion och lagring av sprängämnen och explosionsmedel, underjordiska och mobila (inventering) byggnader.

Snip 111-28-75 - Regler för produktion och godkännande av arbete

Startprov av monterade ventilations- och luftkonditioneringssystem utförs i enlighet med kraven i SNIP 111-28-75 "Regler för produktion och godkännande av arbete" efter den mekaniska testningen av ventilation och relaterad energiutrustning. Syftet med att starta test och justering av ventilations- och luftkonditioneringssystem är att fastställa överensstämmelsen av parametrarna för deras verksamhet till projekt och reglering.

Före testets början bör installationen av ventilation och luftkonditionering kontinuerligt och ordentligt bearbetas i 7 timmar.

När startprov måste tillverkas:

• Kontrollera överensstämmelsen med inställningarna för installerad utrustning och element i ventilationsanordningarna som antagits i projektet, liksom överensstämmelsen med kvaliteten på deras tillverkning och installera kraven i TU och snip.
• Detektion av löshet i luftkanaler och andra element i system
• Kontrollera överensstämmelse med projektdata för volymetriska kostnader för luft som passerar genom luftaktuerings- och luftdistributionsanordningar av allmän ventilation och luftkonditionering
• Kontrollera överensstämmelse med passdata för ventilationsutrustning på prestanda och tryck
• Kontrollera enhetligheten av värmekalorifikat. (I avsaknad av ett kylvätska under årets varma period, kontrolleras inte enhetligheten av uppvärmningen av kaloriferna))

Tabell över fysiska kvantiteter

Grundläggande konstanter
Permanent (nummer) avogadro	N A.	6.0221367 (36) * 10 23 mol -1
Universell gas konstant	R.	8,314510 (70) J / (Mol * K)
Permanent boltzmanna	k \u003d R / Na	1.380658 (12) * 10 -23 J / K
Absolut nolltemperatur	0k.	-273.150c.
Hastighetshastighet i luften under normala förhållanden		331,4 m / s
Tyngdkrafts acceleration	g.	9.80665 m / s 2
Längd (m)
mikron	μ (μm)	1 μm \u003d 10 -6 m \u003d 10 -3 cm
angstrom	-	1 - \u003d 0,1 Nm \u003d 10-10 m
gård	Yd.	0,9144 m \u003d 91,44 cm
fot	Med.	0.3048 m \u003d 30,48 cm
tum	I.	0,0254 m \u003d 2,54 cm
Område, m2)
Kvadratmottagare	YD 2.	0,8361 m 2.
Kvadrat meter	Ft 2.	0,0929 m 2.
Kvadrattum	i 2.	6,4516 cm 2.
Volym, m3)
Kubikgård	YD 3.	0,7645 m 3.
kubikfot	Ft 3.	28.3168 dm 3.
kubik	I 3.	16.3871 cm 3.
Gallon (engelska)	Gal (Storbritannien)	4,5461 dm 3.
Gallon (USA)	Gal (USA)	3,7854 dm 3.
Pinta (engelska)	PT (UK)	0,5683 dm 3.
Torr pint (USA)	Torr pt (US)	0,5506 dm 3.
Flytande pint (USA)	Liq pt (US)	0,4732 dm 3.
Flytande oz (engelska)	FL.OZ (UK)	29.5737 cm 3.
Flytande Oz (USA)	FL.OZ (US)	29.5737 cm 3.
Bushel (USA)	Bu (US)	35.2393 dm 3.
Dry Barrel (USA)	Bbl (US)	115,628 dm 3.
Massa (kg)
lb.	Lb.	0,4536 kg
Slagg	Snigel.	14.5939 kg
farfar	Gr.	64.7989 mg.
Trading ounce	Uns.	28.3495
Densitet (kg / m 3)
pund på kubikfot	LB / FT 3	16.0185 kg / m 3
pund på kubisk tum	Lb / i 3	27680 kg / m 3
Kubikfot	Slug / ft 3	515,4 kg / m 3
Termodynamisk temperatur (K)
Ryktet	° R.	5/9 K.
Temperatur (K)
Grad fahrenheit	° F.	5/9 K; T ° C \u003d 5/9 * (t ° F - 32)
Kraft, vikt (H eller KG * m / c 2)
Newton	N.	1 kg * m / c 2
Pow	Pdl	0,1383 H.
pundkraft	lbf.	4,4482 H.
kilogramkraft	KGF.	9.807 H.
Specifik vikt (n / m 3)
pund makt på cubic tum	LBF / FT 3	157.087 h / m 3
Tryck (PA eller kg / (m * c 2) eller n / m 2)
pascal	Pa	1 N / m 2
hektopascal	Gpa	10 2 Pa
Kilopascal	Kpa	10 3 PA
bar	Bar	10 5 N / m 2
Fysisk atmosfär	Atm	1.013 * 10 5 N / m 2
Millimeter kvicksilver pelare	Mm Hg.	1,333 * 10 2 N / m 2
Kilogramkraft på kubikcentimeter	KGF / cm 3	9.807 * 10 4 N / m 2
Powl på kvadratfot	PDL / FT 2	1.4882 N / m 2
pund makt per kvadratfot	LBF / FT 2	47.8803 N / m 2
pund makt per kvadratisk tum	LBF / IN 2	6894.76 N / m 2
fotkolonn	ft h 2 o	2989.07 N / m 2
tums vattenkolonn	i h 2 o	249.089 N / m 2
tum kvicksilver pelare	i Hg.	3386.39 N / m 2
Arbete, energi, värme (J eller KG * m 2 / C 2 eller N * m)
joule	J.	1 kg * m 2 / c 2 \u003d 1 n * m
kalori	Cal.	4,187 J.
Cylolaria	Kcal	4187 J.
Kilowattimme	kWh.	3.6 * 10 6 J
Brittisk termisk enhet	BTU.	1055,06 J.
fotpahundal	ft * pdl	0,0421 J.
fotpund	ft * lbf.	1,3558 J.
litteratmosfär	L * ATM	101.328 J.
Makt, w)
Fot pund per sekund	ft * pdl / s	0,0421 W.
Fotpundseffekt per sekund	ft * lbf / s	1,3558 W.
Hästkrafter (engelska)	HP.	745,7 W.
Brittisk termisk enhet per timme	BTU / H.	0,2931 W.
kilogram-kraftmätare per sekund	KGF * m / s	9.807 W.
Massflöde (kg / s)
pund massa per sekund	LBM / S.	0,4536 kg / s
Värmekonduktivitetskoefficient (W / (M * K))
Brittisk termisk enhet för en andra fotsexamen Fahrenheit	BTU / (S * FT * DEGF)	6230,64 w / (m * k)
Värmeöverföringskoefficient (W / (m 2 * k))
British Thermal Unit för en andra kvadratfot-graden Fahrenheit	BTU / (S * FT 2 * DEGF)	20441,7 W / (m 2 * K)
Temperaturkoefficient, kinematisk viskositet (m 2 / s)
Stokes.	St (st)	10 -4 m 2 / s
Santistoks	CST (CST)	10 -6 m 2 / s \u003d 1 mm 2 / s
Kvadratisk ft för en sekund	ft 2 / s	0,0929 m 2 / s
Dynamisk viskositet (PA * C)
Puaz	P (p)	0,1 Pa * med
Santipuise CP.	(SP)	10 6 Pa * med
Poundal sekund på kvadratfot	Pdt * s / ft 2	1.488 Pa * med
Pund andra makt per kvadratfot	LBF * S / FT 2	47.88 Pa * med
Specifik värme (J / (kg * k))
kalori på gram-grader celsius	Cal / (g * ° C)	4.1868 * 10 3 J / (kg * k)
Brittisk termisk enhet för pund-graden Fahrenheit	BTU / (LB * DEGF)	4187 J / (kg * k)
Specifik entropi (J / (kg * k))
Brittisk termisk enhet för pund grader Renkina	BTU / (LB * DEV)	4187 J / (kg * k)
Värmeflödet (W / m 2)
Cylolaria per meter kvadrat - timme	Kcal / (m 2 * h)	1,163 W / m 2
Brittisk termisk enhet per kvadratfot - timme	BTU / (FT 2 * H)	3,157 W / m 2
Fuktpermeabilitet för byggnadsstrukturer
kilogram per timme per meter millimeter vattenkolonn	Kg / (h * m * mm h 2 o)	28.3255 mg (c * m * pa)
Volympermeabilitet för byggnadsstrukturer
Kubikmeter per timme per meter-millimeter vattenkolonn	M 3 / (h * m * mm h 2 o)	28.3255 * 10 -6 m 2 / (c * pa)
Ljusets kraft
Kandela	CD	Huvudenheten i S.
Belysning (lc)
lux	Lk	1 CD * CP / m 2 (CP-steradian)
Foto	ph (bilder)	10 4 lk
Ljusstyrka (CD / M 2)
Styb.	St (st)	10 4 kd / m 2
Nit	NT (NT)	1 cd / m 2

Grupp av företag Inresol

Vilket är nödvändigt för att ändra arbetsvätskans temperatur, i detta fall, luft, en grad. Värmekapaciteten hos luften beror direkt på temperatur och tryck. Samtidigt kan olika metoder användas för att studera olika typer av värmekapacitet.

Matematiskt uttrycks luftvärmekapaciteten som förhållandet mellan mängden värme till ökningen av dess temperatur. Värmekapaciteten hos kroppen som har en massa av 1 kg är vanligt att kallas specifik. Den molära värmekapaciteten hos luft är värmekapaciteten hos en bönsämnen. Utpekad värmekapacitet - J / K. Molär värmekapacitet, j / (mol * k).

Värmekapaciteten kan betraktas som en fysisk egenskap hos något ämne, i detta fall av luft, om mätningen utförs under konstanta förhållanden. Oftast utförs sådana mätningar vid konstant tryck. Så här bestäms den isobariska värmekapaciteten hos luften. Det ökar med en ökning av temperatur och tryck, och är också en linjär funktion av dessa värden. I detta fall uppstår temperaturförändringen vid konstant tryck. För att beräkna den isobariska värmekapaciteten är det nödvändigt att bestämma den pseudokritiska temperaturen och trycket. Det bestäms att använda referensdata.

Luftvärmekapacitet. Funktioner

Luft är en gasblandning. Vid övervägning togs följande antaganden i termodynamik. Varje gas i blandningen av blandningen bör fördelas jämnt över hela volymen. Således är volymen av gas lika med volymen av hela blandningen. Varje gas i blandningen av blandningen har sitt partiella tryck, som det gör på kärlens väggar. Var och en av komponenterna i gasblandningen bör ha en temperatur som är lika med temperaturen hos hela blandningen. I detta fall är summan av partiella tryck av alla komponenter lika med trycket i blandningen. Beräkningen av luftvärmekapacitet utförs på basis av data om gasblandningens sammansättning och värmekapaciteten hos enskilda komponenter.

Värmekapaciteten kännetecknar tvetydigt ämnet. Av den första lagen i termodynamiken kan man dra slutsatsen att kroppens inre energi varierar inte bara beroende på den erhållna mängd, men också från den perfekta arbetets perfekta kropp. Under olika förhållanden i värmeöverföringsprocessen kan kroppsarbetet variera. Således är samma rapporterade kropp mängden värme, kan orsaka olika i betydelsen av temperaturförändring och inre kroppsenergi. Denna funktion är endast karakteristisk för gasformiga ämnen. Till skillnad från fasta och flytande kroppar kan gasformiga ämnen starkt ändra volymen och arbetet. Det är därför luftens värmekapacitet definierar naturen hos den termodynamiska processen själv.

Men med en konstant volym fungerar inte luften. Därför är förändringen av intern energi proportionell mot förändringen i dess temperatur. Förhållandet mellan värmekapacitet i en konstant tryckprocess, till värmekapacitet i processen med en konstant volym är en del av formeln för den adiabatiska processen. Det indikeras av Gampea Gamma litterär.

Från historien

Villkoren "värmekapacitet" och "mängden värme" beskriver inte väl deras väsen. Detta beror på det faktum att de kom in i modern vetenskap från teorin om värmeverk, som var populär i det artonde århundradet. Följare av denna teori ansågs värme som en slags viktlös substans, som finns i kroppar. Detta ämne kan inte förstöras eller skapas. Kylning och uppvärmning av kroppar förklarades av en minskning av eller ökar värmefordonets innehåll. Med tiden var denna teori ogiltig. Hon kunde inte förklara varför samma förändring i den inre energin i någon kropp erhålls genom att sända den en annan mängd värme, och beror också på kroppen som utförs av kroppen.